达布变换

达布变换是1882年法国数学家达布发现的一种求偏微分方程精确显式解的变换法。达布变换在求KdV方程,MKdV方程，高维AKNS系统，sine-Gordon方程,sinh_Gordon方程，高阶Broer Kaup系统的精确解方面，有广泛用途。

1882年，达布研究一维薛定谔方程的特征值问题：[1]

-\partial _{x}^{2}\phi -u(x)\phi =

λ

\phi

他发现作一个变换：

(u,Φ)→(u',Φ')

其中

$u'=u+2\partial _{x}^{2}(ln(f))$

$\phi '$ (x,λ)= $\phi _{x}$ (x,λ) $-{\frac {f_{x}}{f}}\phi$ (x,λ)

其中 $f(x)=\phi (x,\lambda _{0})$ 是 $\lambda =\lambda _{0}$ 时一维薛定谔方程的解，

则当 f ‡0时，u'和 Φ'必定满足另一个相关的一维薛定谔方程：

-\partial _{x}^{2}\phi '-u(x)\phi '=

λ

\phi '

达布变换也称为Bäcklund变换达布方法，其特点在于根据已知的一个解作为种子，经过变换之后，获得完全可积的新方程组，由此得出另一个新的解。[2]。

KdV方程的达布变换

1977年Wahlquist等学者发现[3]，达布变换也适用于KdV方程，从而将薛定谔方程的达布变换推广为KdV方程的达布变换[4]

KdV方程：

\partial _{t}\phi +\partial _{x}^{3}\phi +6\phi \partial _{x}\phi =0

是其LAX对的可积条件：

-\partial _{x}^{2}\phi -u\phi =\lambda \phi

\partial _{t}\phi =-4\partial _{x}^{3}\phi -6u\partial _{x}\phi -3\partial _{x}u\phi

经过达布变换(u,Φ)→(u',Φ')得到

-\partial _{x}^{2}\phi '-u'\phi =\lambda \phi '

\partial _{t}\phi '=-4\partial _{x}^{3}\phi '-6u'\partial _{x}\phi '-3\partial _{x}u'\phi '

因此，只要从LAX对求得一个解 $\phi$ ，然后通过达布变换(u,Φ)→(u',Φ')就可以得到KdV方程的新解，还可以不断进行连锁式达布变换(u,Φ)→(u',Φ')→(u,Φ)→(u,Φ)……以得到KdV方程大量的解。<ref谷超豪《孤立子理论中的达布变换及其几何应用》2-3页上海科学技术出版社</ref>

几何应用

负常曲率曲面

负常曲率曲面

十九世纪八十年代发现一个负常曲率曲面是Sine-Gordon方程一个非零解，又发现通过Bäcklund变换可以从一个负常曲率曲面得到另一个负常曲率曲面[5]。

参考文献

谷超豪《孤立子理论中的达布变换及其几何应用》1-2页上海科学技术出版社
阎振亚著《复杂非线性波的构造性理论及其应用》7页科学出版社2007年
Wahlquist et al, Bäcklund transformation for solitons of the Kortweg-de Vries Equation, Phys Rev Lett 1973,31:1386
谷超豪《孤立子理论中的达布变换及其几何应用》2-4页上海科学技术出版社
谷超豪《孤立子理论中的达布变换及其几何应用》160页上海科学技术出版社

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[1] 谷超豪《孤立子理论中的达布变换及其几何应用》1-2页上海科学技术出版社

[2] 阎振亚著《复杂非线性波的构造性理论及其应用》7页科学出版社2007年

[3] Wahlquist et al, Bäcklund transformation for solitons of the Kortweg-de Vries Equation, Phys Rev Lett 1973,31:1386

[4] 谷超豪《孤立子理论中的达布变换及其几何应用》2-4页上海科学技术出版社

[5] 谷超豪《孤立子理论中的达布变换及其几何应用》160页上海科学技术出版社