鏡像法

原本系統。位於 xy-平面的是一個接地的無限平面導體。其上方的點電荷 ${\displaystyle q}$ 的坐標是 ${\displaystyle (0,\,0,\,a)}$ 。

鏡像法的新系統。坐標是 ${\displaystyle (0,\,0,\,-a)}$ 的鏡像電荷 ${\displaystyle -q}$ 替代了無限平面導體。

舉一個簡單的例子，如右圖所示，設定一個接地的無限平面導體於 xy-平面，其上方有一個點電荷 ${\displaystyle q}$ ，坐標是 ${\displaystyle (0,\,0,\,a)}$ 。應用庫侖定律和相關靜電理論，這物理系統的各種物理量，像導體表面的電荷分佈，或點電荷所感受到的作用力，都不是很容易可以計算求得。

應用鏡像法，可以將無限平面導體改換成一個鏡像電荷，坐標是 ${\displaystyle (0,\,0,\,-a)}$ ，電量為 ${\displaystyle -q}$ 。在任意點 ${\displaystyle (x,\,y,\,z),\ z>0}$ ，新系統的電勢與原本系統的電勢完全相同；而且滿足邊界條件——導體的電勢為零。

在新系統裏，應用庫侖定律，可以很容易地計算出點電荷所感受到的作用力。

採用圓柱坐標 ${\displaystyle (\rho ,\,\phi ,\,z)}$ ，在 +z-半空間內的任意一點，其電勢 ${\displaystyle V(\rho ,\,z)}$ 可以很容易的計算出來（這系統與方位角 ${\displaystyle \phi }$ 無關）：

${\displaystyle V(\rho ,\,z)={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\left({\frac {q}{\sqrt {\rho ^{2}+(z-a)^{2}}}}+{\frac {-q}{\sqrt {\rho ^{2}+(z+a)^{2}}}}\right)}$ 。

根據唯一定理，這解答是原本問題的唯一解答。

無限平面導體的表面電荷密度 ${\displaystyle \sigma (\rho )}$ 是

${\displaystyle \sigma =-\epsilon _{0}{\frac {\partial V}{\partial z}}{\Bigg |}_{z=0}=-\ {\frac {qa}{2\pi (\rho ^{2}+a^{2})^{3/2}}}}$ 。

積分表面電荷密度於無限平面導體，可以得到無限平面導體的總感應電量 ${\displaystyle Q_{t}}$ ：

${\displaystyle Q_{t}}$	${\displaystyle =\int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{\infty }\sigma \left(\rho \right)\,\rho \,d\rho \,d\theta }$
	${\displaystyle =-\ {\frac {qa}{2\pi }}\int _{0}^{2\pi }d\theta \int _{0}^{\infty }{\frac {\rho \,d\rho }{\left(\rho ^{2}+a^{2}\right)^{3/2}}}}$
	${\displaystyle =-q}$ 。

答案非常簡單，就是 ${\displaystyle -q}$ 。

這問題指引出一個更進階的問題：給予一對平行的無限平面導體，其中間有一個點電荷，求兩片無限平面導體之間的電勢？這是一個非常有意思，值得研習的問題[2]。

所有二面角成${\displaystyle \alpha ={\frac {2\pi }{n}}}$ (${\displaystyle n}$为正整数) 的两个半无限导体平面间的场都可以用镜像法求解，像点荷个数为${\displaystyle n-1}$.

延伸至兩個點電荷的物理系統。

鏡像法可以延伸至兩個或多於兩個點電荷。只要對於每一個點電荷，都添加一個對應的鏡像電荷。根據疊加原理，總電勢等於所有點電荷、鏡像電荷產生的電勢的總和。在 xy-平面的任意一位置，點電荷產生的電勢會與其鏡像電荷產生的電勢相抵消。因此，在 xy-平面的任意一位置，總電勢等於零，滿足邊界條件。

圖右展示一個物理系統案例，裡面有兩個真實的點電荷和一個無限平面導體，兩個點電荷的坐標分別是 ${\displaystyle (x_{1},\,y_{1},\,z_{1})}$ 和 ${\displaystyle (x_{2},\,y_{2},\,z_{2})}$ ，電量分別是 ${\displaystyle q_{1}}$ 和 ${\displaystyle q_{2}}$ 。應用鏡像法，可以將無限平面導體替換為兩個鏡像電荷，坐標分別是 ${\displaystyle (x_{1},\,y_{1},\,-z_{1})}$ 和 ${\displaystyle (x_{2},\,y_{2},\,-z_{2})}$ 電量分別是 ${\displaystyle -q_{1}}$ 和 ${\displaystyle -q_{2}}$ 。

假設，在無限平面導體上方，有一個電偶極子，其電偶極矩是 ${\displaystyle \mathbf {M} =(M_{x},\,M_{y},\,M_{z})}$ ，坐標是 ${\displaystyle (x,\,y,\,z)}$ ，則可以將無限平面導體改換為一個反對稱的鏡像電偶極子，電偶極矩是 ${\displaystyle \mathbf {M} '=(M_{x},\,M_{y},\,-M_{z})}$ ，坐標是 ${\displaystyle (x,\,y,\,-z)}$ 。

應用鏡像法於半徑為 ${\displaystyle R}$ 的圓球殼導體的簡圖。設定球坐標系的原點於圓球殼殼心。綠點是點電荷 ${\displaystyle q}$ ，在圓球殼內部，位置是 ${\displaystyle \mathbf {P} }$ 。紅點是鏡像電荷 ${\displaystyle -qR/p}$ ，位於圓球殼外部，與圓心的距離是 ${\displaystyle R^{2}/p}$ 。兩個點電荷在圓球殼 ${\displaystyle r=R}$ 產生的電勢是零。

鏡像法也可以應用於圓球殼導體[3]。實際而言，無限平面導體的鏡像法解答是圓球殼導體鏡像法解答的特別案例。只要將圓球殼的半徑拉長至無窮大，就可以得到無限平面導體。

如圖右，採用原點位於圓球殼殼心的球坐標系。被置於真空中的接地的圓球殼，其半徑為 ${\displaystyle R}$ ，內部有一個點電荷 ${\displaystyle q}$ ，位置是 ${\displaystyle \mathbf {P} }$ ，以綠色表示。這點電荷的鏡像電荷，電量是 ${\displaystyle -qR/p}$ ，位於圓球殼外部，與圓心的距離是 ${\displaystyle R^{2}/p}$ ，以紅色表示。兩個點電荷所產生的電勢，在位置 ${\displaystyle \mathbf {r} }$ ，可以疊加為

${\displaystyle 4\pi \epsilon _{0}V(\mathbf {r} )={\frac {q}{|\mathbf {r} _{1}|}}+{\frac {(-qR/p)}{|\mathbf {r} _{2}|}}={\frac {q}{\sqrt {r^{2}+p^{2}-2\mathbf {r} \cdot \mathbf {p} }}}+{\frac {(-qR/p)}{\sqrt {r^{2}+{\frac {R^{4}}{p^{2}}}-{\frac {2R^{2}}{p^{2}}}\mathbf {r} \cdot \mathbf {p} }}}}$

經過一番運算，可以得到

${\displaystyle V(\mathbf {r} )={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\left[{\frac {q}{\sqrt {r^{2}+p^{2}-2\mathbf {r} \cdot \mathbf {p} }}}-{\frac {q}{\sqrt {{\frac {r^{2}p^{2}}{R^{2}}}+R^{2}-2\mathbf {r} \cdot \mathbf {p} }}}\right]}$ 。

請注意，在圓球殼（${\displaystyle r=R}$） ，電勢為零，等效于接地。只有在圓球殼以內（${\displaystyle r<R}$） ，${\displaystyle V(\mathbf {r} )}$ 公式才正確；在圓球殼以外（${\displaystyle r>R}$），由於鏡像電荷並不真實存在，而是虛擬的，所以${\displaystyle V(\mathbf {r} )}$ 公式不正確。儘管球內並無實際的鏡像電荷，但是圓球殼的內表面仍然存在感應電荷，不過數值與鏡像電荷完全不同。假設點電荷位於 z-坐標軸，那麼，表面感應電荷密度 ${\displaystyle \sigma }$ 是天頂角 ${\displaystyle \theta }$ 的函數，以方程式表達為

${\displaystyle \sigma (\theta )=\epsilon _{0}{\frac {\partial V}{\partial r}}{\Bigg |}_{r=R}={\frac {-q(R^{2}-p^{2})}{4\pi R(R^{2}+p^{2}-2pR\cos \theta )^{3/2}}}}$ 。

積分感應電荷密度於所有立體角，則可以得到在圓球殼的總感應電量 ${\displaystyle Q_{t}}$ ：

${\displaystyle Q_{t}=\int _{0}^{\pi }d\theta \int _{0}^{2\pi }d\phi \,\,\sigma (\theta )R^{2}\sin \theta =-q}$ 。

由於總感應電量與點電荷電量的代數和等於零，所以整個物理系統的總電量等於零。圓球殼導體能夠除去點電荷所造成的非球形對稱性。在圓球殼以外的物理是球形對稱的。應用高斯定律，可以計算出電場 ${\displaystyle \mathbf {E} }$ ，

${\displaystyle \mathbf {E} =\mathbf {0} }$ 。

假設圓球殼不接地，則圓球殼外表面的感應電荷密度是

${\displaystyle \sigma =q/4\pi R^{2}}$ 。

圓球殼外，離圓心距離為 ${\displaystyle r}$ 的電場 ${\displaystyle \mathbf {E} }$ 為

${\displaystyle \mathbf {E} ={\frac {q}{4\pi \epsilon _{0}r^{2}}}{\hat {\mathbf {r} }}}$ 。

接地圓球導體殼外的電場線。

請注意，這問題的逆反問題也可以用鏡像法解析。在一個半徑為 ${\displaystyle R}$ 、接地的圓球殼導體外部，擺放一個點電荷 ${\displaystyle q}$ 於位置 ${\displaystyle \mathbf {p} }$ ，離圓心距離為 ${\displaystyle p}$ 。那麼，圓球殼外部的電勢為點電荷的電勢與圓球殼內部的鏡像電荷的電勢的總和。類似前面案例，鏡像電荷的電量是 ${\displaystyle -qR/p}$ ，位置是 ${\displaystyle (R^{2}/p^{2})\mathbf {p} }$ 。由於圓球殼內部的真實電量是零，所以，圓球殼內部的電勢為常數。

鏡像法對於電偶極矩的計算公式比較複雜。假若我們將電偶極子視為一對距離很近的點電荷，則鏡像電偶極子的電量和電偶極矩都會有所改變。給予電偶極子的電偶極矩為 ${\displaystyle \mathbf {M} }$ ，位置為 ${\displaystyle \mathbf {p} }$ ，在半徑為 ${\displaystyle R}$ 圓球殼的內部。其鏡像電偶極子的位置會是 ${\displaystyle (R^{2}/p^{2})\mathbf {p} }$ ，鏡像電荷的電量為

${\displaystyle q'={\frac {R\mathbf {p} \cdot \mathbf {M} }{p^{3}}}}$ ，

電偶極矩為

${\displaystyle \mathbf {M} '=R^{3}\left[-{\frac {\mathbf {M} }{p^{3}}}+{\frac {2\mathbf {p} (\mathbf {p} \cdot \mathbf {M} )}{p^{5}}}\right]}$ 。